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卓立漢光自研光譜儀與IsCMOS相機(jī)光譜測(cè)量系統(tǒng)應(yīng)用于斯塔克展寬測(cè)量等離子體電子密度

技術(shù)介紹：

等離子體是一種內(nèi)部包括大量電子、離子、原子、分子的混合物，呈現(xiàn)電導(dǎo)性，被看作是除固態(tài)、液態(tài)和氣態(tài)三種物質(zhì)形態(tài)外的第四種形態(tài)，其性質(zhì)與其他三種物質(zhì)存在形態(tài)有很大差異。氣體溫度、電子密度是表征等離子體的基本參數(shù)。對(duì)這些參數(shù)的測(cè)量，是研究等離子體的重要過程。

氣體溫度的確定通常使用分子譜帶擬合的方法[1-2]。該方法主要基于分子轉(zhuǎn)動(dòng)能級(jí)的數(shù)量分布與周圍重粒子熱運(yùn)動(dòng)（由氣體溫度決定）直接相關(guān)的原理，當(dāng)分子轉(zhuǎn)動(dòng)能級(jí)的數(shù)量分布達(dá)到熱平衡狀態(tài)時(shí)，分子轉(zhuǎn)動(dòng)溫度與等離子體的氣體溫度一致。通過對(duì)分子的轉(zhuǎn)動(dòng)輻射譜帶的擬合，可以得到分子的轉(zhuǎn)動(dòng)溫度，從而得到等離子體氣體溫度[3]。

電子密度是表征等離子體性質(zhì)的另一個(gè)重要參數(shù)。分析原子譜線的斯塔克展寬（Stark Broadening）是確定等離子體電子密度的一種常用手段[4]，其中氫原子譜線的斯塔克展寬由于受電子溫度和氣體溫度影響微弱，同時(shí)與電子密度成線性關(guān)系，氫原子譜線的斯塔克展寬分析已經(jīng)發(fā)展成為一種較成熟的電子密度診斷技術(shù)。

本文利用卓立發(fā)射光譜測(cè)量系統(tǒng)，對(duì)大氣壓低溫等離子體射流進(jìn)行光學(xué)診斷，獲得等離子體射流的氣體溫度與電子密度，從而為后續(xù)的研究奠定基礎(chǔ)。

產(chǎn)品應(yīng)用：

大氣壓低溫等離子體射流實(shí)驗(yàn)裝置由高壓脈沖電源、等離子體射流發(fā)生器、卓立發(fā)射光譜測(cè)量系統(tǒng)、電參數(shù)測(cè)量系統(tǒng)和供氣系統(tǒng)構(gòu)成，如圖1所示。高壓電極放置在單端封口的石英玻璃管中，其底端距離地電極20mm。高壓脈沖電壓峰值14kV，頻率2kHz，脈寬500ns。工作氣體為氬氣，流速2.5L/min。卓立發(fā)射光譜測(cè)量系統(tǒng)由卓立Omni-λ750i光譜儀與科學(xué)級(jí)像增強(qiáng)型相機(jī)IsCMOS構(gòu)成，IsCMOS相機(jī)也可單獨(dú)連接鏡頭做像增強(qiáng)高速相機(jī)使用，如圖2所示。

圖1：Ar等離子體射流裝置示意圖

圖2：卓立發(fā)射光譜測(cè)量系統(tǒng) (a)光譜儀與IsCMOS聯(lián)用；(b)IsCMOS作增強(qiáng)高速相機(jī)用。

利用IsCMOS拍攝的單個(gè)脈沖放電照片如圖3所示。設(shè)置相機(jī)曝光時(shí)間為500ms，關(guān)閉IOC,單次觸發(fā)采集。利用信號(hào)發(fā)生器外觸發(fā)相機(jī)，頻率2kHz，與高壓脈沖電源同步。門延時(shí)(delay)設(shè)置180ns，門寬(width)設(shè)置550ns。由圖3可以發(fā)現(xiàn)，氬氣射流放電在一個(gè)電壓周期中呈現(xiàn)絲狀，類似電弧的放電通道。

圖3：?jiǎn)蝹€(gè)脈沖下Ar等離子體射流照片

同時(shí)，實(shí)驗(yàn)過程中采集了Ar等離子體射流放電電壓電流波形，如圖4所示。其中，放電電流為總電流減去位移電流。從圖中可以發(fā)現(xiàn)Ar等離子體射流在一個(gè)脈沖周期內(nèi)存在兩次放電，分別發(fā)生在上升沿和下降沿，且上升沿的放電持續(xù)時(shí)間較長(zhǎng)。

圖4：Ar等離子體射流放電電壓電流波形

圖5展示了Ar等離子體射流在250nm-900nm范圍內(nèi)的發(fā)射光譜。測(cè)量過程中利用凸透鏡將等離子體的發(fā)射光匯聚進(jìn)入光譜儀入射狹縫，狹縫寬度50μm，光柵刻度1200g/cm。從發(fā)射光譜中可以明顯觀察到N2、OH、O原子、Ar等粒子的發(fā)射譜線。

圖5：Ar等離子體射流發(fā)射光譜

大氣壓等離子體的光譜線寬主要由幾種展寬機(jī)制形成，分別為：自然展寬、多普勒展寬、共振展寬、范德瓦爾斯展寬、斯塔克展寬。同時(shí)，對(duì)探測(cè)到的譜線輪廓進(jìn)行分析，需要考慮光譜采集系統(tǒng)的儀器展寬。儀器展寬與多普勒展寬的輪廓是典型的高斯(Gaussian)分布，其他展寬機(jī)制導(dǎo)致的輪廓都是洛倫茲(Lorentzian)分布。在本實(shí)驗(yàn)條件下，自然展寬和共振展寬相對(duì)于其他展寬機(jī)制的影響可以忽略不計(jì)[5]。

儀器展寬(ΔλI)測(cè)量擬合光譜如圖6所示。在實(shí)驗(yàn)條件下測(cè)定低壓汞燈在577nm與579nm處的特征譜線，經(jīng)過Gaussian擬合，得到儀器展寬ΔλI=0.1150nm。

圖6：儀器展寬測(cè)量與擬合

多普勒展寬是(ΔλD)由激發(fā)態(tài)原子的熱運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生。當(dāng)激發(fā)態(tài)原子熱運(yùn)動(dòng)速度滿足麥克斯韋分布時(shí)，多普勒展寬可以由式(1)計(jì)算得到[6]：

其中，λ0為譜線中心波長(zhǎng)，M為激發(fā)態(tài)原子的原子質(zhì)量，Tg為等離子體氣體溫度。

范德瓦爾斯展寬(ΔλW)由激發(fā)態(tài)原子和周圍基態(tài)原子誘導(dǎo)偶極之間的偶極相互作用產(chǎn)生，其線型為洛侖茲線型，可由式(2)計(jì)算得到[7]：

其中p表示氣壓，在大氣壓條件下p=1。

高斯分布的展寬(ΔλG)和洛倫茲分布的展寬(ΔλL)可由式(3)、式(4)計(jì)算得到：

在計(jì)算得到高斯線寬的基礎(chǔ)上，對(duì)實(shí)驗(yàn)測(cè)量得到的Hα譜線進(jìn)行反卷積，得到洛倫茲展寬，減去范德瓦爾斯展寬后即得到斯塔克展寬。利用式(5)可得到等離子體電子密度[8-9]：

圖7展示了N2(C3Πμ-B3Πg)(Δν=0)的模擬光譜和實(shí)驗(yàn)光譜的*佳擬合結(jié)果。根據(jù)N2(C-B)的擬合結(jié)果，氣體溫度約等于轉(zhuǎn)動(dòng)溫度，取Tg=740K。計(jì)算得到多普勒展寬ΔλD=0.0128nm，因此高斯展寬ΔλG=0.1157nm。

圖8給出了Ar等離子體射流在650nm-662nm范圍內(nèi)的Hα譜線，以及進(jìn)行Voigt擬合的結(jié)果，可以得出洛倫茲展寬ΔλL=0.5500nm。減去范德瓦爾斯展寬ΔλW=0.0353nm，得到斯塔克展寬ΔλS=0.5147nm。根據(jù)式(5)計(jì)算得到，實(shí)驗(yàn)中使用的Ar等離子體射流的電子密度約為3.28×1016 cm-3。

圖7：Ar等離子體射流N2(C3Πμ-B3Πg)(Δν=0)實(shí)驗(yàn)與模擬光譜

圖8：Hα發(fā)射光譜測(cè)量與擬合

參考文獻(xiàn)：

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作者簡(jiǎn)介

聶蘭蘭，博士，華中科技大學(xué)副教授，博士生導(dǎo)師。主要研究方向?yàn)榇髿鈮旱蜏氐入x子體放電機(jī)理研究、等離子體活性成分的診斷、大氣壓低溫等離子體生物醫(yī)學(xué)應(yīng)用及小型化等離子體發(fā)生裝置的研發(fā)。主持國家自然科學(xué)基金青年項(xiàng)目1項(xiàng)，主持并結(jié)題博士后基金1項(xiàng)，參與了多項(xiàng)國家自然科學(xué)基金面上項(xiàng)目及國防基金。以第一作者和通訊作者發(fā)表SCI期刊論文20多篇，申請(qǐng)發(fā)明**6項(xiàng)。